ЧЕРТОВ А.Г. "ЕДИНИЦЫ ФИЗИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН", 1977

ГЛАВНАЯ СТРАНИЦА / МЕНЮ САЙТА / СОДЕРЖАНИЕ ДАННОЙ СТАТЬИ

Таблица 10. Рационализованные (СИ) и нерационализованные (система СГС) уравнения электромагнитного поля *

Величина или физический законСИСГС
Закон Кулона
Напряженность электрического поля точечного заряда
Поток вектора напряженности
Теорема Остроградского - Гаусса для потока вектора напряженности
Напряженность электрического поля бесконечно длинной заряженной нити
То же, заряженной сферической поверхности (для rR)
То же, бесконечной заряженной плоскости
То же, плоского конденсатора
Сила, действующая на заряд в электрическом поле
Электрический момент диполя
Напряженность электрического поля диполя
Механический момент, действующий на диполь в электрическом поле
Электрическое смещениеD = εε0ED = εE
Поток вектора электрического смещения
Теорема Остроградского - Гаусса для потока электрического смещения
Электрическая емкость
То же, уединенной проводящей сферыC = 4πεε0rC = εr
То же, плоского конденсатора
То же, цилиндрического конденсатора
То же, сферического конденсатора
Поляризованность (вектор поляризации)
Связь поляризованности с напряженностью результирующего поля в диэлектрикеР = kеε0ЕP = keE
Связь между диэлектрической проницаемостью и электрической восприимчивостьюε = 1 + kеε = 1 + 4πke
Связь между векторами D, Е и РD = ε0E + РD = E + 4πР
Зависимость электрического момента неполярной молекулы диэлектрика от напряженности внешнего поля и поляризуемости β молекулыp = ε0βЕp = βE
Потенциал поля точечного заряда
То же, диполя
Работа перемещения заряда в электрическом поле
Связь между напряженностью и потенциалом электрического поля в общем случае
То же, в случае однородного поля
Циркуляция вектора напряженности электрического поля
Энергия системы точечных зарядов
То же, заряженного проводника
То же, поля конденсатора
Объемная плотность энергии электрического поля
Закон Био - Савара - Лапласа
Магнитная индукция поля прямого тока
То же, в центре кругового тока
То же, на оси соленоидаВ = μμ0nI
То же, поля движущегося заряда
Закон АмпераdF = BI sin α dl
Сила взаимодействия двух бесконечно длинных параллельных токов
Магнитный момент контура с токомpm = IS
Механический момент, действующий на контур с током в однородном магнитном поле
Сила ЛоренцаF = QvB sin α
Магнитный поток
Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле А = IΔ Ф
Потокосцепление
Ψ = LI
Индуктивность соленоидаL = μμ0n2VL = 4πμn2V
Закон Фарадея - МаксвеллаƐi = -dΨ/dt Ɛi = -1/c·dΨ/dt
Электродвижущая сила самоиндукцииƐi = -LdI/dt Ɛi = -1/c2·LdI/dt
Сила тока замыкания
Сила тока размыкания
Заряд, протекающий в контуре при изменении магнитного потока, пронизывающего контур
Связь между магнитной индукцией и напряженностью магнитного поляВ = μμ0HВ = μH
Энергия магнитного поля соленоида
Плотность энергии магнитного поля
Магнитный поток в неразветвленной цепи (формула Гопкинсона)
Циркуляция вектора напряженности магнитного поля
Магнитодвижущая силаF = INF = 1/c·4πIN
Намагниченность магнетика
Связь намагниченности с напряженностью внешнего магнитного поляJ = kmH
Связь между векторами В, Н и J в магнетикеB0H + μ0JВ = H + 4πJ
Связь между магнитной проницаемостью и магнитной восприимчивостью μ = 1 + kmμ = 1 + 4πkm
Магнитная индукция внутреннего поля, обусловленного ориентацией элементарных магнитных моментовBʹ = μ0JВʹ = 4πJ
Формула Томсона
Связь электрической и магнитной постоянныхε0μ0 = 1
Скорость распространения электромагнитных волн в среде
Вектор ПойнтингаS = [FH]
Плотность тока смещенияδсм = dD/dt
Уравнения Максвелла в интегральной форме
Уравнения Максвелла в дифференциальной форме (полная система уравнений электромагнитного поля)
div D = ρdiv D = 4πρ
D = εε0ED = εE
В = μμ0НB = μH

* Уравнения, имеющие одинаковый вид в рационализованной и нерационализованной формах, записаны в таблице один раз и заключены в рамку.

⇦ Ctrl предыдущая страница / следующая страница Ctrl ⇨

ГЛАВНАЯ СТРАНИЦА / МЕНЮ САЙТА / СОДЕРЖАНИЕ ДАННОЙ СТАТЬИ 

cartalana.orgⒸ 2008-2021 контакт: koshka@cartalana.org